# 光学設計の基礎知識

```Mejiro Genossen
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1．光学設計概論.................................................................................................................................................. 2
1.1 レンズの種類 .......................................................................................................................................... 2
1.2 近軸量....................................................................................................................................................... 3
1.2.1 主点.................................................................................................................................................... 3
1.2.2 焦点.................................................................................................................................................... 4
1.2.3 焦点距離............................................................................................................................................ 5
1.2.4 倍率.................................................................................................................................................... 6
1.2.5 Ｆナンバー ....................................................................................................................................... 7
1.2.6 ＮＡ.................................................................................................................................................... 8
2. 収差................................................................................................................................................................. 9
2.1 ザイデルの５収差 ................................................................................................................................ 10
2.1.1 球面収差.......................................................................................................................................... 11
2.1.2 コマ収差.......................................................................................................................................... 11
2.1.3 非点収差と像面湾曲 ..................................................................................................................... 12
2.1.4

2.2 色収差..................................................................................................................................................... 15
2.2.1 波長と屈折率 ................................................................................................................................. 15
2.2.2 軸上色収差 ..................................................................................................................................... 18
2.2.3 倍率色収差 ..................................................................................................................................... 18
2.2.4 屈折率と分散 ................................................................................................................................. 18
2.3 温度による収差 .................................................................................................................................... 20
2.3.1 温度と屈折率 ................................................................................................................................. 20
2.3.2 温度収差.......................................................................................................................................... 22
2.4 湿度による収差 .................................................................................................................................... 24
2.4.1 吸湿特性.......................................................................................................................................... 24
2.4.2 吸湿による収差 ............................................................................................................................. 25

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1．光学設計概論
ここでは広く光学設計がどういうものであり，何をするのか整理する。それにより光学設計の理解
が深まり，設計を行う場合の指針となり，また問題点が発生した場合は解決策を探る助けとなること
が期待される。
1.1 レンズの種類

に屈折率分布レンズ，回折レンズ等があるがここでは扱わない）
。

ス等と呼びます）
。
さらに球面レンズは（＋の焦点距離を持つ）凸レンズと（－の焦点距離を持つ）凹レンズに分けら
れ，その形状により図 1.1 のように各 3 種類の計 6 種類に区分けされます。凸レンズは凸面同士の両

ンズは凹面同士の両凹レンズ，平面と凹面の平凹レンズ，凸面と凹面によって構成されたメニスカス
（凹）レンズになります。なお，両凸レンズ，両凹レンズで左右対称な場合はそれぞれ，等凸レンズ，

じです。
メニスカスレンズには焦点距離がほぼ無限大になる場合があります。焦点距離がほぼ無限大の場合
や，＋の焦点距離か－の焦点距離か不明な場合は単にメニスカスレンズと呼びます。よって，単にメ
ニスカスレンズという場合は，凸レンズか凹レンズかは明確ではありません。

にのみ曲率を持ったシリンドリカルレンズ，レンズの高さによって曲率が変わる回転対称な非球面レ

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ンズや，回転対称軸の無い自由曲面による非球面レンズなどがあります。
1.2 近軸量

“近軸”量と呼ばれるのは，その値
を求める方法が光軸に限りなく近い領域での計算に相当するからです。

（1）主点
（2）焦点
（3）焦点距離
（4）倍率
（5）Ｆナンバー
（6）ＮＡ

1.2.1 主点
レンズの厚さが厚い場合や，

それは厚いレンズも，複数のレンズによる光学系も 1 枚の非常に薄い仮想のレンズ（薄肉レンズ）で

のと同じと考えられます。

す。また前側と後側は 1:1 で倍率 1 倍の関係にあります。つまり前後が空気の場合，前側主点に入射
した光線は同じ角度で後側主点より射出し、前側主平面に入射した光線は後側主平面の同じ高さから

が入射する側（レンズ前側）から光を入れた場合の射出側（レンズ後側）の主点を後側主点，射出側
（レンズ後側）から光を入れた場合のレンズ前側の主点を前側主点と呼ぶことになります。

ら射出する光線を前側（逆）にたどった線との交点から光軸へ垂線を下ろしたとき光軸との交点が後

）になります。後側主点を通って，光軸に垂直な平面を後側主平面になります。レンズの

，前側主平面になります。

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1.2.2 焦点

を表わす Feuer（＝fire）と言われてます。虫眼鏡で太陽の光を集めて紙を焦がした経験を持つ人も

る点になります。

から光を入射させたときに集光する点を後側焦点（F’
）
，
（b）のようにレンズ後方の無限遠から光を

（b）は分かり易いよう光がレンズ後方の

（c）は（b）と逆向きに光が進む場合で，前側焦点（F）より出た

（b）と同じ道筋を逆に進みます。こ
れは光の可逆性によるもので，光は，光が伝わった道筋（光路）と逆方向に光を入射させても同一の

よって焦点からでた光は凸レンズを通過後平行になるということも出来ます。

に発散する光線を前側にたどって行くと仮想の集光点があります。その点が凹レンズの焦点になりま
す。凹レンズにも凸レンズと同様に後側焦点，前側焦点がありますが，レンズに対するそれぞれの位

なお，焦点のより正確な定義では，
「光軸の非常に近くに無限遠からの光を平行に入射させて，その

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1.2.3 焦点距離

が前側焦点距離（－）
，H’F’が後側焦点距離（＋）になります。レンズが空気中にある場合，前側

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1.2.4 倍率

（1） レンズの中心を通る光線はまっすぐ通過する。
（前側主点に入射した光線は後側主点より

）
（2）光軸と平行に入射する光線はレンズ通過後（前側主平面と後側主平面を同じ高さで通過後)
に後側焦点を通過する。
（3）前側焦点を通った光線はレンズ通過後（前側主平面と後側主平面を同じ高さで通過後）に

で代表し，定量的な検討の場合は図 1.7 のように前側主平面と後側主平面の２種類の主平面を使いま
す。前側主平面と後側主平面の関係は 1 倍で，光路図ではその間光線を平行移動させます。

れは高さを y の物体を光軸上に置いたとき，

このときの像の倍率βは，
β＝y’／y
（1.1）
で像の高さを光軸を基準にして計ると図 1. 7 の場合，像は倒立（y’<0）で負（－）の倍率となります。

y’／y＝－f／Z’
（1.2）
となり，
β＝－f／Z’
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（1.3）
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・
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となります。
Ｈ
Ｈ’
(2)
Ｂ
ｙ
(1)
Ａ
Ｆ’
(3)
F
ｙ’
Ｃ
Ｄ
Ｚ’

1.2.5 F ナンバー

ると
F＝
f
φ
（1.4）
になります。F ナンバーの 2 乗は像の明るさに反比例します。すなわち

1
F2
（1.5）
となり，よって F ナンバーを 2 の等比級数，例えば
1 1.4 2 2.8 4 5.6 ．
．
．
．
．
．
．
．
．
(1.6)
1
で表すと，像の明るさは ずつ減少していくことになります。レンズ絞りの F ナンバー表記はこの 2
2
の等比級数を用います。
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1.2.6 NA

た像側の NA(NA’)は、像が有限の距離に出来るとき、絞りで規定される光線束の大きさを表します。

の屈折率が n のときの物体側 NA は
（1.7）
NA＝nsinU

NA＝sinU
となります。図 1-8 との違いは，光線束と光軸のなす角度が 0 の無限小（平行）ではなく有限の角度
Ｕをもつ事です。このときの光学系の物体側解像力Ｒは，使用波長をλ，k を物体側定数（条件によ
り値が異なります）とすると
R＝k
λ
NA
（1.8）
で表されます。像が有限距離に作られるとき(物体距離は有限でも無限遠でもよい)，光軸上の像点に

（1.9）
NA´＝n´sinU´

NA´＝sinU´
となります。このときの光学系の像側解像力 R´は k´を像側定数として
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R´＝k´
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λ
NA'
（1.10）
で表わされます。物体が無限遠にあるときの像側 NA と F ナンバーの関係は（厳密には正弦条件を満
たしているときに成立する）
NA´＝
1
2F
（1.11）
となります。
2．収差

P ' （ y ' ， z ' ）を理想像点としたとき
Δ y' ＝ y' － y'
（2.1）
Δ z' ＝ z' － z'
（2.2）
が，この光線の横収差になります。光学では光軸方向を縦方向，光軸と垂直な面内を横方向と呼びま
す。よってΔ y ' ，Δ z ' は横方向の収差量を表わします。
P´(y´，z´)を求めるには，光線の通過点を正確に追跡計算することが必要で，その計算に sinx，
cosx 等の三角関数の計算が多く含まれます。その中で例えば sinx をべき級数に展開すると
sinx＝x－
x3
x5
＋
－・・・・・
5!
3!
（2.3）
となります。そのうち x の 1 次の項まで使用して
sinx ≒ x
（2.4）
と近似計算を行った場合を近軸領域といい，その追跡計算を近軸追跡，その結果の諸量が近軸量にな
ります。近軸領域での結像は理想結像と呼ばれ，そのときその光学系は理想光学系や理想レンズと呼
ばれます。
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さらに x の 3 次の項まで使用して
sinx x ≒ x－
x3
3!
（2.5）
と近似した場合を 3 次収差領域といい，次項でザイデルの収差論が展開される領域になります。その
ときの収差をザイデルの 5 収差と呼びます。
2.1 ザイデルの 5 収差

Δy´＝ⅠR3cosφ＋ⅡR2y（2＋cos2φ）＋（2Ⅲ＋Ⅳ）Ry2cosφ＋Ⅴy3
（2.6）
Δz´＝ⅠR3sinφ＋ⅡR2ysin2φ＋ⅣRy2sinφ
（2.7）
となります。R とφは図 2-1 の右に示したように，光線が物体側主平面（H）上を切る点を表す極座

す収差係数と呼ばれる値で，すべて近軸追跡によって計算される R，φ，y に無関係な定数です。
3 次の項が表す収差は，式（2.6）
，式（2.7）のように異なる性質を持つ 5 種類の係数をもつ収差に

ザイデルの 5 収差はあくまで収差を 3 次の項までで近似したものであり，実際の収差はもっと高次
の項の収差を含みます。光学設計においては光線追跡によって高次の収差も含んだ実際の収差を直接

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2.1.1 球面収差

（2.7）で y＝0 とすれば
Δy´＝ⅠR3cosφ
（2.8）
3
Δz´＝ⅠR sinφ
（2.9）
φを消去すると
(Δy´)2＋(Δz´)2＝(ⅠR3)2
（2.10）
となります。これは像点 P´が，理想像点である光軸と像平面の交点 P´（0,0）に集まらずに P´（0,0）
を中心とする半径ⅠR3 の円周状の像となることを示しています。つまり球面収差では，主平面上半径
R の輪帯を通った光束が，図 2-2 右下の図のように像面上で R3 に比例した円状に結像します。

2.1.2 コマ収差

，理想像点を頂点として
3 角形状に尾を引いてぼやける現象（図 2-2 右上の点線の図）があります。これはコマ収差と呼ばれ

Δy´＝ⅡR2y（2＋cos2φ）
（2.11）
Δz´＝ⅡR2ysin2φ
（2.12）
ここで
a＝ⅡR2y
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（2.13）
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とおいてφを消去すると
(Δy´－2a)2＋(Δz´)2 ＝a2
（2.14）
となります。これは，図 2-3 に示すように理想像点から y 方向に 2a 離れた点を中心に半径 a の円が重
なった像となっていることを示しています。円の中心のズレ量と半径の比が 2：1 であることより，円

2.1.3 非点収差と像面湾曲

ら y の 2 次の項を取り出すと
Δy´＝（2Ⅲ＋Ⅳ）Ry2cosφ
（2.15）
Δz´＝ⅣRy2sinφ
（2.16）
φを消去すると
2
2
（Δy’
）
（Δz’
）
＋
＝(Ry2)2
2
2
（2Ⅲ  Ⅳ）
Ⅳ
(2.17)
となり，この収差図形は R すなわち絞りの径に比例した楕円形状の結像になります。図 2-4 に示すよ
うに，結像面を光軸方向に前後すると，楕円の結像から z 軸方向の線分の結像になる位置と y 軸方向
の線分の結像となる位置が見つかります。
それぞれをメリジオナル方向の焦線（Fm）
，サジタル方向の焦線（Fs）と呼びます。このように軸外
の物点に対しては 1 点に結像する代わりに 2 つの焦線が出来るので，これを非点収差といい，メリジ
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オナルとサジタルの焦線の間隔を非点隔差と呼びます。物体高 y を変えていったときに出来るメリ
ジオナルとサジタルの焦線の位置を平均した像面は平面ではなく湾曲しています。これを像面湾曲と

の光軸に近いところの曲率半径ρは
1
＝P＝  1
ρ
ｎ ni f i
（2.18）
と表されます。P をペッツバール和と呼びます。ペッツバール和によって求められる像面の曲率半径
ρは，近軸像面の像面湾曲量に相当します。
2.1.4 歪曲収差

，式（2.7）で R＝0 としても
Δy´＝Ⅴy3
（2.19）
の項が残ります。この項は光軸からの高さ y のみに関係し R を含まず，像は点像であり像の先鋭度に
は関係しません。y の 3 乗に比例して像点の位置が変化し像の形を歪めるこの収差を，歪曲収差ある
いはディストーションと呼んでいます。図 2-5 は O´を光軸との交点とした像面を示してあります。
z 軸に平行な水平線の理想結像を AB としたとき，
V＜0 の場合は実線の A´B´の結像となります。像の形状から樽型の歪曲収差と呼びます。
V＞0 の場合は点線の A″B″の結像となり，像の形状から糸巻き型の歪曲収差と呼びます。

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D＝
y ' y '
×100（％）
y'
（2.20）
で表します。このとき物体の高さを y，物体の方向（光線の入射角）をθ，焦点距離 f，倍率βとする
と物体が無限遠の場合の理想像高は
y ' ＝ftanθ
（2.21）

y ' ＝βy
（2.22）
になります。

ストーション DTV とは定義が異なります。TV ディストーションは水平方向の直線のひずみ量を垂直

きさを a ' 0 × b' 0 ，ディストーションのある実際の結像の 4 隅の大きさが a’×b’のとき光軸を含む

Δa’＝
a'a 0 '
2
（2.23）
Δa '
×100（％）
a0 '
DTV＝
（2.24）
を TV ディストーションと呼びます。
これまでの歪曲収差 D の値と TV ディストーションの値を比較をするため，DTV を通常の歪曲収差
D で近似することが出来る場合があります。歪曲収差Ｄの値が理想像高 y ' 0 の 2 乗に比例する場合 (
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'
b
0
⊿a'
c c
'
a'
'
0
a0 '
a
'
0
c c
'
'
0
⊿a'
b0 '
⊿b'
b'
⊿b'

3 次収差の範囲で式(2.19)のようにΔy´が物体高 y の 3 乗に比例する場合に相当する) ，縦横比 3：4
の撮像素子での TV ディストーションの近似値は
（2.33）
Dtv≒0.32×D

（2.34）
Dtv≒0.35×D
となります。
（式の導出は省略しましたが求めてみてください）歪曲収差 D の状況や画面の縦横比（ア
スペクト比）によりますが，概略では，歪曲収差が理想像高の 2 乗に比例すると TV ディストーショ
ン D tv は歪曲収差 D の 30 数％になるということが出来ます。

2.2 色収差
レンズを使用して光学系を構成すると，使用する硝材の屈折率が光の波長すなわち色によって異な
るため，出来る像の性質も波長により異なります。光の波長による像の差異を色収差と呼びます。
2.2.1 波長と屈折率
ガラスや樹脂の屈折率は通常特定の輝線スペクトルでの値が測定されます。

よく使用される d 線，C 線，F 線のほか i 線，h 線，g 線，e 線，A´線などがあります。それぞれの波

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このなかの g 線，F 線，d 線，C 線，A´線での測定値を使っていくつかのガラスで屈折率の特徴を

は N-BK7）とよばれるガラスで，安価で使用量も多く他のガラスと比較するための様々な基準にも用
いられます。この BK7 とフリントガラスの代表として F2，新種ガラスから LAK14，FCD10 の 4 種を

i
h
g
F
e
d
C
A’

365.015
404.656
435.835
486.13
546.07
587.56
656.27
768.19

アッペ数

ガラス名
LAK14
F2
BK7
FCD10
OHARA
S-LAL 14
S-TIM 2
S-BSL 7
S-FPL 52
HOYA
LAC 14
E-F2
BSC7
FCD10
nd
SCHOTT
N- LAK14
N-F2
N-BK7
N/A
νd

nF－no

ng－nF
n g－n F
nd－1
n F－nc
1.69680
1.62004
1.51680
1.45650
55.46
36.30
64.20
90.27
PgF
n F－nc
0.012564
0.017081
0.00805
0.005057
0.00682
0.01003
0.00430
0.00270
0.543
0.587
0.534
0.535

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それら 4 種類のガラスを図 2-7 の nd － d 図（アッベダイアグラムと呼びます）中に，恒数値を表
2-2 に示しました。同種のガラスのガラス名は製造会社によって異なるため，オハラ，HOYA，SCHOTT
の呼び名を併記しました（FCD10 は SCHOTT にはありません）
。

びます。部分分散の比をとったものが部分分散比となります。
これらの表作成の元になるのが，各ガラスの波長と屈折率の関係です。図 2-8 にその関係を図示し
ました。ガラスの種類によって波長に対する屈折率の変化具合が異なっていることがわかります。波

ガラスや樹脂の屈折率は表 2-1 にあるようなスペクトル波長を用いて測定されます。図 2-8 には主
なスペクトル波長の位置が点線で示されています。しかし設計で使用される波長は必ずしもこれらの

n2(λ)＝A0＋A1λ2＋
A2

2
＋
A3

4
＋
A4

6
＋
A5
8
（2.35）

A0～A5 の定数を公表しています。ただし，ショット社では現在はこれと別のゼルマイアー分散式と
よばれる式（2.36）を用いて補間を行っています。
n2 (λ)－1＝
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B12 ＋ B2 2 ＋ B3 2
(2  C1 ) (2  C 2 ) (2  C3 )
17
（2.36）
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2.2.2 軸上色収差

わかります。これは異なった波長の（光軸方向の）最良像面位置を一定にする補正が行われなかった
か不足しているために発生します。

2.2.3 倍率色収差

2.2.4 屈折率と分散

レンズの厚さが十分薄い場合，レンズの屈折率 n，両面の曲率半径をそれぞれ r1，r2 とするとレンズ
の焦点距離 f は
1 1
1
 (n  1)  
f
 r1 r2 
（2.37）
で表され，光の波長による屈折率の変化をΔn とすると
Δf
－
f
＝
Δn
n－1
（2.38）
となります。右辺を
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Δn
1
＝ ＝ω
n－1 
（2.39）
としたとき，その値 を分散率と呼びます。そうすると
Δ f ＝－
f

＝－ f ω
（2.40）
となります。これから光の波長による単レンズの焦点距離変化は，ガラスの分散率（ω）に比例する
ことがわかります。

の屈折率を n F ， nC とした場合
nd 1
＝ d
n F  nC
（2.41）
をアッベ数と呼びます。アッベ数は分散率の逆数になります。縦軸に光学ガラスや樹脂の屈折率をと
り，横軸をアッベ数とするグラフ（アッベダイアグラム）の例は図 2.7 レンズ材料分布図に示しまし
たが，光学設計で硝材を選択するのに使われるもっとも基本的な図表の一つです。

90 種のほか主にガラスモールド法（ガラスを熱して型を用いて成型する）で非球面レンズ製作に用い

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られるモールドガラス 20 種，成型用に用いられるプラスチック樹脂 8 種，球面に貼り付けて非球面

の種類が増えていることです。それらの領域の特徴は，
Ⅰ．高屈折率，低分散（高アッベ数）化
Ⅱ．低屈折率，超低分散（超高アッベ数）化
Ⅲ．高屈折率，高分散（低アッベ数）化
になります。
2.3 温度による収差
レンズを構成するガラスや樹脂の屈折率は温度によって変わります。また温度変化による膨張，あ
るいは収縮によりレンズの厚さや面の曲率半径も変化します。それらの変化で起こる像の差異を，温

2.3.1

や温度範囲によって異なることからアッベ数も温度によって変化することになります。
カタログにある標準の屈折率は通常空気中（101.325kPa=1atm）の屈折率である相対屈折率（nRel）
を用いています。測定の基準温度はメーカーによって異なり，ガラスの場合では 20℃，22℃，25 度
の 3 種類程度，樹脂の場合は 25℃での測定が多いようです。温度による性能差が問題になる場合はカ
タログの測定温度を確認して屈折率の値を使用する必要があります。

2
n Abs
( , T0 )  1 
E  2 E1T 
 dn Abs ( , T ) 
 D0  2 D1T  3D2 T 2  0 2




2
dT
2n Abs ( , T0 ) 
  TK

 Abs

（2.42）
ここで
T0

T

T
T0 との温度差


D0 , D1 , D2 , E0 , E1 , TK
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となります。式(2.42)のなかの n Abs ( , T0 ) はカタログにある測定基準温度，基準気圧 101.325kPa で
の相対標準屈折率を用いても十分な精度の値を得ることが出来ます。以下単に n( , T0 ) とします。

n Abs ( , T ) 
n 2 ( , T0 )  1 
E T  E1 T 2 
 D0 T  D1 T 2  D2 T 3  0 2

2

2n( , T0 ) 
  TK

（2.43）
よって
n Abs ( , T )  n Abs ( , T0 )  n Abs ( , T )
（2.44）
となります。一方相対屈折率と絶対屈折率の関係は p を気圧として
nRe l ( , T ) 
n Abs ( , T )
n Air ( , T , p)
（2.45）
よって n Abs ( , T ) をT で微分して
dn Abs ( , T )
dn ( , T )
dn ( , T , p)
 n Air ( , T , p) Re l
 nRe l ( , T ) Air
dT
dT
dT
（2.46）
あるいは
dnRe l ( , T )
dn ( , T )
dn ( , T , p)
1

( Abs
 nRe l ( , T ) Air
)
dT
n Air ( , T , p)
dT
dT
（2.47）
が絶対温度係数と相対温度係数の関係となります。

nRe l ( , T ) 
1
(n Abs ( , T )  nRe l ( , T )n Air ( , T , p))
n Air ( , T , p)
（2.48）

 dn 
 dn 
 dn 

 
  nRe l  Air 
 dT  Re l  dT  Abs
 dT 
（2.49）
と表すことができます。式(2.43)から絶対屈折率温度変化の近似量は
n 
(n 2  1)
D0 T
2n
（2.50）
と表せます。よってそのときの絶対屈折率温度変化の 0 次の定数近似値は
D0 
2n dn
n  1 dT
（2.51）
2
となります。
また，空気の屈折率 n Air ( , T , p) と空気の温度係数
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21
dn Air ( , T , p)
は
dT
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d 線の値に変える単位 10e-6

n Air ( , T , p) =1+
n Air ( ,15C , p0 )  1 p
1  3.4785  10 3 (T  15) p0

29498102 255402 
1.0  10 8
n Air ( ,15C , p0 )  1   6432.8 

2
2
146  1
41  1 

dn Air ( , T , p)
n ( , T , p )  1
=  0.00367 Air
1
dT
1  0.00367 T
C
（2.52）
（2.53）
（2.54）
となります。(参照文献 3)ここで
p0
p
0.101325×106Pa (通常気圧)

Schott のN-BK7
の温度係数(横軸温度で波長ごとにプロット)を図 2-11 に示しました。
2.3.2 温度収差
レンズの厚さが十分薄い場合，レンズの屈折率 n，両面の曲率半径をそれぞれ r1，r2 とするとレンズ
の焦点距離 f は式(2.37)より
1 1
1
 (n  1)  
f
 r1 r2 


 1 r
1 f
n  1 1 
1 r 
    (n  1)  2 1  2 2 

2
f T T  r1 r2 
 r1 T r2 T 
（2.55）
αを硝材の線膨張係数とすると
ri
 ri
T
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（2.56）
22
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よって式(2.55) は
f
 n / T

 f
 
T
 n 1


(2.57)
となり、差分表示で温度による焦点距離の変化割合を表すと
f  n T


  T
f
 n 1


(2.58)
となります。(参照文献 5,6)

 n T


 
 n 1

（2.59）
に比例します。式(2.59)は 2.2.4 屈折率と分散の式(2.39)，分散率ωと類似の式となり、この  を熱

，またその逆数
T 
1
 n / T

1 
 

 n 1

（2.60）
を熱アッベ数と呼びます。


n min  n max
n 1
（2.61）
としたとき を波長分散率（Chromatic Power）と呼びます。ｎに d 線の屈折率，ｎλmin に F 線の屈

フをアサーマルマップ（Athermal Map）と呼びます。(参照文献 7,8)

アサーマルマップ 参考文献 8 出力例
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23
GLASS
ne
CAF2
N-PK51
N-PK52A
N-FK51A
P-PK53
N-FK5
N-PSK53A
N-PSK53
N-LAK12
N-BK7
N-LAF2
F2
SF57
1.43494
1.53019
1.49845
1.48794
1.52880
1.48914
1.62033
1.62247
1.68083
1.51872
1.74791
1.62408
1.85504
dne/dT
α
G
(10-6K-1) (10-6K-1) (10-6K-1)
-10.20
18.41
-2.19
-6.70
12.35
-0.15
-6.40
13.01
0.08
-5.70
12.74
0.52
-5.20
13.31
1.84
-1.00
9.20
3.50
-2.40
9.56
3.53
-2.30
9.40
3.55
-0.40
7.60
4.77
3.00
7.10
6.68
1.00
8.06
7.03
4.40
8.20
9.52
12.50
8.30
19.60
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これまでは硝材に対して均一に温度変化が起きた場合の焦点距離の変化を温度収差として扱いまし
たが、温度変化が硝材に対して均一でない場合の収差を光学設計で対応するのは困難です。

ます。熱膨張係数は全ての硝材で正の値をとるが，温度変化に対する屈折率変化は硝材によって正あ
るいは負になり，硝材によっては温度変化による波面への影響が少ないことが期待されます。温度変

G   nRe l ( , T )  1 
dnRe l ( , T )
dT
（2.62）
が用いられます。G は光路長の温度変化を表し、第１項が熱膨張，第 2 項が屈折率変化に対応してい
ます。

への影響を少なくします。
（参考文献 2,3）
2.4

レンズを構成するガラスや樹脂の屈折率は温度変化と同様に湿度による吸湿によっても変わりま
す。また吸湿によりレンズの厚さや面の形状も同様に変化します。それらの変化で起こる像の差異が

2.4.1

ガラスについては通常の使用の範囲では湿度による吸湿の問題はほとんどありませんが，樹脂の

ました。温度 50℃で水に浸して吸水率の変化を測定，吸収率は時間と共に増えて一定の吸収率で飽

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ポリカーボネート樹脂の吸水率と寸法変化(参 11)

50 時間でほぼ飽和して約 0.3%に，ポリメチルメタクリレート（PMMA）は 150 時間を過ぎても吸水

よって変わります。

においたときの時間に対する吸水率と屈折率の変化を測定，
シクロオレフィンポリマーでは 10 日以上

ても吸水率は 1%以上に上昇を続け，屈折率も 0.0015 以上変化している。
（参考文献 9）

，図 2-16 にポリカーボネート樹

（参考文献 11）図 2-16 でポリカーボネートは図左下の 1,2,3 に対応し，
その延長が点線で示されている。樹脂の種類によって吸水率と吸水率に対する寸法の変化率の割合が

2.4.2

レンズはシクロ
オレフィンポリマー製（○）とポリメチルメタクリレート製（●）の 2 種で，測定した収差は球面収

せた後，環境 B で 25℃,50%RH の常温常湿に戻しています。
（参考文献 12）

2 週間経っても吸湿前の収差には戻っていない。一方シクロオレフィンポリマー製ではほとんど変化
は見られず，コマ収差や非点収差はシクロオレフィンポリマー製，シクロオレフィンポリマー製双方
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で変化が見られない。吸湿による収差の影響は球面収差が主であることが分かる。

1. Schott Optical Glass Catalogue 2010
2. HOYA 技術情報 光学的性質
3. Schott Technical Information TIE-19 Temperature Coefficient of the Refractive Index
4. Schott Technical Information TIE-29 Refractive Index and Dispersion
5. 特開 2010-151919 温度補償された投影レンズ
6. 特開 2010-197460 熱収差の除去された長焦点レンズ
7. OpTaliX リファレンスマニュアル
8. ZEMAX User’s Manual
9. 身近な化学探訪（日本化学会）
10. SUMIPEX 技術資料 (住友化学)
11. ユーピロン技術資料（三菱エンジニアリングプラスチック）
12. 非晶質シクロオレフィンポリマー（日本ゼオン）
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