DENEY-3 THÉVENİN, NORTON ve MAKSİMUM GÜÇ TEOREMLERİ Deneyin Amacı Devrelerin basitleştirilmesinde kullanılan Thévenin ve Norton teoremleri ile Maksimum Güç teoreminin deneysel uygulamalarını yapmaktır. Ön Bilgi Devre analizinde, çoğu zaman analizi yapılan devrenin akımının veya geriliminin bulunması istenir. İlgilenilen elemanın akımını veya gerilimini bulmak için, Çevre Akımları Yöntemi ya da Düğüm Gerilimleri Yöntemi kullanılabilir. Bu yöntemler kullanıldığında devredeki tüm akım ve gerilimler ve aynı zamanda ilgilenilen elemanın akım ve gerilimi de bulunur. Görüldüğü gibi Çevre Akımları ve Düğüm Gerilimleri yöntemleri kullanıldığında ilgilenilen elemanın akım ve gerilimini bulmak için bütün devredeki akım ve gerilimleri bulmak zorunluluğu ortaya çıkmaktadır. Burada akla şu soru gelmektedir: acaba, devredeki bir elemanın akım ve gerilimini bulmak için daha kısa bir yol var mıdır? Bu sorunun cevabı, Thévenin ve Norton eşdeğer devreleri ile verilmektedir. Bu bakımdan Thévenin ve Norton eşdeğer devreleri, karmaşık devrelerin analizinde büyük kolaylıklar getirmektedir. Doğrusal bir NA devresinin (doğrusal direnç ve kaynaklardan oluşan bir NA devresinin) herhangi başka bir NB devresine, Şekil 3.1’de gösterildiği gibi A ve B uçlarından bağlandığını düşünelim. NA ve NB devreleri yalnızca A ve B uçlarından birbirine bağlıdır. Doğrusal olma koşulunun yalnızca NA devresi için geçerli olmasının yeterli olduğunu tekrar belirtelim. A-B uçlarındaki v(t) gerilimi ile NB devresinin çektiği i(t) akımı, NA devresinin yerine Thévenin veya Norton eşdeğer devresinin konulmasıyla değişmeyecektir. Karmaşık yapıdaki NA devresinin yerine bir eşdeğer devre konulması, söz konusu akım ve gerilimlerin hesabını kolaylaştıracaktır. Şekil 3.1 1 Şekil 3.2a’da gösterilen NA devresi Şekil 3.1a’da gösterilen NA devresinin aynısıdır. Thévenin eşdeğer devresi, Şekil 3.2b’de gösterildiği gibi, bir gerilim kaynağı ve bir NA0 2-uçlusu ile gösterilmektedir. Eşdeğer devredeki VT(t) gerilim kaynağı, Şekil 3.2a’da gösterilen NA devresinin A ve B uçları arasında ölçülen açık-devre gerilimine eşittir. O halde, Thévenin eşdeğer devresindeki VT(t) gerilim kaynağını, NA devresindeki bütün gerilim ve akım kaynakları belirlemektedir. Eğer NA devresinde bağımlı kaynak bulunmuyorsa, Thévenin eşdeğer devresindeki NA0 devresi, NA devresinden, bu devredeki bütün bağımsız gerilim kaynakları kısadevre, tüm bağımsız akım kaynakları açık-devre yapılarak elde edilir. Böylelikle, NA0 devresi, NA devresinden türetilen bir devredir. A NA A + VT(t) - NA0 VT(t) B B a) b) Şekil 3.2 Şekil 3.3a’da gösterilen NA devresi Şekil 3.1a’da gösterilen NA devresinin aynısıdır. Norton eşdeğer devresi Şekil 3.3b’de gösterildiği gibi, bir akım kaynağı ve bir NA0 2-uçlusu ile gösterilmektedir. Şekil 3.3b’de gösterilen NA0 2-uçlusu Şekil 3.2b’de gösterilen NA0 2-uçlusunun aynısıdır. A A İN(t) NA İN(t) NA0 B a) B Şekil 3.3 b) Norton eşdeğer devresindeki İN(t) akım kaynağı, Şekil 3.3a’da gösterilen A-B kısa devresinden geçen akıma eşittir. NA0 devresi ise, Thévenin eşdeğer devresinde olduğu gibi, NA devresinden elde edilir. 2 NA devresi, doğrusal direnç ve kaynaklardan oluştuğu için, NA’ya karşı düşen Thévenin eşdeğer devresindeki NA0 devresinde bütün elemanlar direnç olacaktır. NA0 devresindeki birbirine paralel bağlı dirençlerin yerine eşdeğer bir direnç, birbirine seri olanların yerine de eşdeğer direnç koymak gibi işlemleri yaparak, NA0 devresi tek bir dirence indirgenebilir. NA0 direnç devresinin eşdeğeri RT ile gösterilirse, NA devresinin Thévenin ve Norton eşdeğerleri sırasıyla Şekil 3.4a ve Şekil 3.4b’deki gibi olacaktır. A A RT İN(t) VT(t) RT B a) B Şekil 3.4 b) Thévenin ve Norton eşdeğer devreleri aşağıda açıklanan yöntemle hesaplanabilir. Şekil 3.5a’ya bakarak V (t ) = I (t ).RT + VT (t ) bağıntısını yazabiliriz. Şekil 3.5 Bu bağıntıdan faydalanarak Thévenin gerilimini (VT(t)) ve direncini (RT) bulabiliriz. O halde bu bağıntıda I(t) akımı yerine 0 yazdığımızda V (t) = 0.RT + VT (t) olur; böylece V (t) = VT (t) olduğunu görürüz. Bu demek oluyor ki, kapı akımı 0 iken (yani açık-devre iken) Thévenin gerilimi kapı gerilimine (A ve B uçlarından ölçülen gerilime) eşittir. Bu gerilime iki uçlunun açık-devre gerilimi denir. Thévenin direncini bulmak istediğimizde V (t) = VT (t) + RT .I (t) 3 bağıntısında VT(t) yerine 0 yazarız. Böylelikle V (t) = 0 + RT .I (t) → RT = V (t) olduğunu I (t) görürüz. Bu demek oluyor ki devredeki akım kaynakları açık devre ve gerilim kaynakları kısa devre iken, A-B uçları arasında ölçülen direnç değeri, kapı geriliminin kapı akımına oranına eşittir. Bu orana 2 uçlunun giriş direnci ya da Thévenin direnci denir. Norton eşdeğer devresi ise aşağıdaki yöntemle hesaplanabilir. Şekil 3.6a’ya bakarak I (t) = V (t).G N − I N (t) bağıntısını yazabiliriz. Bu bağıntıdan faydalanarak Norton akımını (IN(t)) ve iletkenliğini (GN) bulabiliriz. O halde bu bağıntıda V(t) gerilimi yerine 0 yazdığımızda I (t) = 0.G N − I N (t) olduğunu, böylece I N (t) = − I (t) olduğunu görürüz. Bu demek oluyor ki kapı gerilimi 0 iken (yani kısa devre iken) Norton akımı, kapı akımının ters işaretlisine eşittir, ya da A ucundan B ucuna doğru akan akıma eşittir. Bu akıma 2 uçlunun kısa devre akımı denir. Norton iletkenliğini bulmak için I (t ) = V (t ).G N − I N (t ) bağıntısında IN(t) yerine 0 yazarız. Böylelikle I (t ) I (t ) = V (t ).G N − 0 → G N = V (t ) olduğunu görürüz. Bu demek oluyor ki devredeki akım kaynakları açık devre ve gerilim kaynakları kısa devre iken, A-B uçları arasından ölçülen iletkenlik, kapı akımının kapı gerilimine oranına eşittir. Bu orana 2 uçlunun giriş iletkenliği denir ve 1 / RT ’ye eşittir. Şekil 3.6 Thévenin ve Norton eşdeğerlerinin nasıl elde edildiğinin daha iyi anlaşılması için bir örnek gösterelim. 4 Örnek : Şekil 3.7’deki devrenin Thévenin ve Norton eşdeğerlerini bulunuz. Şekil 3.7 A-B uçlarından bakıldığında görülen Thévenin eşdeğer devresini bulmak için; I = 0 olması durumunda VAB = VT idi. Bu durum Şekil 3.8’de gösterilmiştir. Düğüm Gerilimleri Yöntemini kullanarak Şekil 3.8’deki düğüm 2’ye ilişkin denklemi yazarsak; (Vd 1 − Vd 2 ) G.1 = Vd 2 .G2 d2 d1 Vd 1 .G1 = Vd 2 (G1 + G2 ) R1 Vd 1 = V S VS .G1 = Vd 2 (G1 + G2 ) Vd 2 = V A =B VT = VS . R3 R2 VS G1 G1 + G2 A I=0 + V - B Şekil 3.8 denklemlerinden VT gerilimi bulunur. RT’yi bulmak için bağımsız kaynaklar devre dışı bırakılır. A R1 R .R + R1 .R3 + R2 .R3 R .R RT = 1 2 + R3 = 1 2 R1 + R2 R1 + R2 VS=0 R3 R2 B Şekil 3.9 A-B uçlarından görünen Norton eşdeğerini bulmak için; 5 RT V = 0 olması durumunda I N = − I idi. Bu durum Şekil 3.10’da gösterilmiştir. Çevre Akımları Yöntemini kullanarak çevrelere ilişkin denklemler yazılırsa, Ç1: Vs + ( I Ç1 − I Ç 2 ) R2 + I Ç1 .R1 = 0 Ç2: I Ç 2 .R3 + ( I Ç 2 − I Ç1 ) R2 = 0 R3 R1 VS İkinci çevre denkleminden, A V=0 R2 IÇ1 I IÇ2 B R2 I Ç1 = I Ç 2 ( R2 + R3 ) I Ç1 = I Ç 2 . ( R2 + R3 ) R2 Şekil 3.10 bulunur. Birinci çevre denkleminde IÇ1 gördüğümüz yere bulduğumuz değeri yazarsak, VS + I Ç 2 ( R3 + R2 ) R2 (+ R1 ) − I Ç 2 .R2 = 0 R2 VS = − I Ç 2 [ − I Ç 2 = VS ( R3 + R2 ) R2( + R1 ) R2 − R2 ] R2 R1 R2 + R1 R3 + R2 R3 I N = − I = − I Ç 2 = VS . R2 . R1 R2 + R1 R3 + R2 R3 Bu şekilde IN bulunmuş olur. Eşdeğer direnç (RT=1/GN), Thévenin direncinin bulunduğu yöntemle bulunur: tüm bağımsız kaynaklar devre dışı bırakılır ve A-B uçlarından görünen eşdeğer direnç hesaplanır. 6 Thévenin, Norton ve Max Güç Teoremlerinin Sınanması: Deneyin Yapılışı : R1 A RT R3 R2 A IL VT R4 RL B B R5 Şekil 3.12 V(t) Şekil 3.11 A) Deneyin bu kısmında Thévenin ve Norton eşdeğer devreleri, dirençli devreler için ele alınacaktır. Bu amaçla, 1- Şekil 3.11’deki ölçme düzenini kurunuz. (R1 =10 kΩ, R2 =1.8 kΩ, R3 =1.2 kΩ, R4 =33kΩ, R5 =4.7 kΩ, V(t) = 10 V) 2 - Bu şekildeki devrenin Thévenin eşdeğeri Şekil 3.4a’daki gibi olacaktır. a) Bu eşdeğer devrede görülen gerilim kaynağının değerini bulmak için, Şekil 3.11’de A-B uçlarındaki gerilimi, bir voltmetre ile ölçünüz. b) Şekil 3.11’deki devrede gerilim kaynağını çıkartıp, yerini kısa devre ediniz. Uçları A ve B olan 2-uçlunun direncini bir ohmmetre ile ölçünüz. Böylece şekil 3.11’de verilmiş olan devrenin Thévenin eşdeğeri elde edilmiş olur. 3- Şekil 3.11’de verilen devrenin Norton eşdeğeri, Şekil 3.4b’deki gibi olacaktır. Bu eşdeğer devreyi bulmak için: a) Şekil 3.11’deki devrede gerilim kaynağını çıkartıp, yerini kısa devre ediniz. A-B uçları arasına bir ampermetre bağlayınız. Ampermetrenin ölçtüğü kaydediniz. b) 2b’de elde ettiğiniz sonucu kullanarak, Norton eşdeğer devresini çiziniz. 7 akımı 4- Doğruluğunu kontrol etmek için; a) Şekil 3.11’deki devrenin A ve B uçlarına R = 1 kΩ değerinde bir direnç bağlayınız. Bu direncin akımını ve gerilimini ölçüp kaydediniz. b) Şekil 3.11’deki devrenin yerine Thévenin eşdeğerini koyarak, R direncinden geçen akımı ve bu direnç üzerindeki gerilimi ölçüp kaydediniz. 5- Şekil 3.11’deki devre için devre analizi yöntemlerinden (Çevre Akımları Yöntemi, Düğüm Gerilimleri Yöntemi) birini kullanarak A-B uçlarındaki gerilimi bulunuz ve bulduğunuz değerin 2a’daki değerle aynı olup olmadığını kontrol ediniz. B) Şekil 3.11’deki devrenin Şekil 3.12’de gösterilen Thévenin eşdeğerini board üzerine kurarak Tablo 3.1'i doldurunuz. Thévenin eşdeğerini kurarken RT'nin direnç değeri için buna en yakın olan standart direnç kullanınız. Bulduğunuz değerlere bakarak devreden RL'ye maksimum güç aktarmak için RL ile RT arasında nasıl bir ilişki olması gerektiğini belirtiniz. Yük Direnci Hesap IRL Hesap VRL Hesap PRL Ölçme IRL Ölçme VRL Hesap PRL RL = 0.1 RT RL = RT RL = 10 RT Tablo 3.1 Malzeme ve Cihaz Listesi 470 Ω direnç 1 adet 1.2 kΩ direnç 1 adet 1.8 kΩ direnç 1 adet 4.7 kΩ direnç 2 adet 1 kΩ direnç 1 adet 10 kΩ direnç 1 adet 33 kΩ direnç 1 adet 47 kΩ direnç 1 adet Breadboard Güç kaynağı Multimetre KAYNAKÇA [1] İstanbul Teknik Üniversitesi, Elektrik-Elektronik Fakültesi, Elektronik ve Haberleşme Mühendisliği Bölümü Elektrik Devre Temelleri Laboratuvarı Deney Kitapçığı, 2010, (http://web.itu.edu.tr/rahmielibol/edtlab/edt_deney_kitap.pdf; 24.2.2014). 8
© Copyright 2024 Paperzz