科目名 : 光量子科学概論 担当教官: 大垣・中嶋 (エネルギー理工学研究所) 【シラバス】 高い機能性を持ったレーザーや量子ビームが発明されてか ら既 数十年余も経 た現在 それら 波及効果はすさまじ ら既に数十年余も経った現在,それらの波及効果はすさまじ く,光量子科学は今や物理や電気を専攻する学生のみなら ず 工学全域 さらには化学や生物をも含めた全ての理科 ず,工学全域,さらには化学や生物をも含めた全ての理科 系の学生にとって重要な基礎知識である。 本講義 本講義では,電磁波や荷電粒子の振る舞いをまず理解する ,電 波 荷電粒 振 舞 を ず 解す ことからはじめ,自由電子レーザーやレーザーの動作原理, および様々な分野での実際の応用例などについて概説する。 【成績評価の方法】 出席 課題およびレポ ト試験 出席・課題およびレポート試験 大型放射光施設 SPring-8 8 GeV, 1436 m Introduction 加速器の利用 •基礎科学(物理、化学、生物。。。) •医療 •半導体 等等 国内:171施設(加速器学会登録分) SPring-8 8 GeV, 1436 m 九州地区では 九州大学 九州大学 九州大学 理学研究院 タ デム バ デグラ タンデム・バンデグラフ 応用力学研究所 タンデトロン 医学研究院 PET用小型サイクロトロン BC1710 佐賀県立九州 電子線形加速器(Sバンド) シンク シンクロトロン光研究センター ン光研究 ンタ 佐賀県立九州 放射光蓄積リング シンクロトロン光研究センター 11MV 1MV p: 17MeV d: 10MeV 250MeV 1.4GeV イオン 電子 1 荷電粒子の振る舞い 1.荷電粒子の振る舞い 1 1 ローレンツ力(F) 1.1 レンツ力(F) F = eq q( E + v × B) – – – – – e:電荷素量(c) q:電荷数 E:電場(N/c) v:速度(m/s) B:磁場(N/Am) 1.2 静電場Eのみ存在する場合 ∫ r m0 v 2 F ds = qe Eds = 2 ∫ 例)平行平板 q 0V 1000 V 電子の場合:1 keV q価のイオン: q keV 1 3 高速度の場合 1.3 – 「相対論的ビーム」 relativistic beam m= m0 = m0 1− β ⎛v⎞ 1− ⎜ ⎟ ⎝c⎠ t0 t= , l = l0 1 − β 2 1− β 2 2 2 , v β= c m γ= m0 c : 真空中の光速度(2.99 × 108 [m / s ]) E = E0 + T E : 全エネルギー m0 : 静止質量 E0 : 静止エネルギー(= m0 c 2 ) T : 運動エネルギー 速度が十分に小さい場合(β<<1) ⎛ ⎞ 1 T = E − E0 = (m − m0 )c 2 = ⎜ − 1⎟m0 c 2 ⎟ ⎜ 1− β 2 ⎝ ⎠ 1 2 1 2 2 ≅ β m0 c = m0 v 非相対論と同じ 2 2 Taylor expansion x ≡ β2 f ( x) = 1 1− x f ′′(a)( x − a ) 2 = f (a) + f ′(a )( x − a) + + ... 2! −5 ⎛ 1 ⎞⎛ 3 ⎞ (1 − a) 2 ⋅ ( x − a) 2 ⎜ ⎟ ⎜ ⎟ −3 2 2 ⎛1⎞ = 1 + ⎜ ⎟(1 − a) 2 ⋅ ( x − a) + ⎝ ⎠⎝ ⎠ + ... 2 ⎝2⎠ ( a → 0) = 1+ 1 3 x + x 2 + ... 2 8 1.4 静電型加速を利用した機器 1)電子顕微鏡 2)イオン注入器 3)静電加速器(電子、イオン) )静電加速器(電子 イオ ) • もちろんブラウン管も 1)電子顕微鏡 走査型(SEM) 透過型(TEM) 加速部 電子線分光型超高分解能電子顕微鏡 電子線分光型超高分解能電子顕微鏡は、京都 電子線分光型超高分解能電子顕微鏡は 京都 大学化学研究所での高分解能電子顕微鏡法と 超高圧電子顕微鏡に関する長年の成果の集 積の 結果実現した世界最初の装置であり (1989年導入) 超高分解能電子顕微鏡と電子 (1989年導入)、超高分解能電子顕微鏡と電子 エネルギー分光の機能、すなわち超微小試料 の状態分析と組成 分析の機能、とを併せ持っ たこれまでの電子顕微鏡にはなかった全く新し い 真に先端的な電子顕微鏡です 本装置は い、真に先端的な電子顕微鏡です。本装置は、 以下に説明する4つの大きな特徴を有し てい る。それらの特徴はいずれもこれまでの電子顕 微鏡にはなかった全く新しい機能です。 1. 2. 3. 分解能 加速電圧 0.12 nm 1000 kV 電圧安定度 5×10-17 4. 高分解能実現に要求される徹底的に安定な加 速電圧を得るため、 ツインタンクシステム を採 用し、電子加速部分と高電圧発生部を分離して 格納しています。 結像型電子エネルギー損失分光装置(イメージ ングEELS)を備え、スペクトルのみならず元素 マッピングを高い分解能で可能です。 高感度画像記録システム(イメージングプレート グプ )を常備し、画像の定量的なデジタル収録が可 能です。 スーパーコンピューターと光ファイバーで接続さ れたネットワークを構築し、画像や情報の迅速 築 像 な処理・電子顕微鏡本体の自動制御遠隔操作 等ができます。 なぜ超高圧が必要? >電子の波動性 なぜ超高圧が必要?=>電子の波動性 • ド・ブロイ波 E = hν h : Plank constant(6.626 × 10 −34 [J ⋅ s]) ν : 振動数[s −1 ] = m ph c 2 < = 光子の質量を仮想 hν h therefore, momentum p = m ph c = = c λ h expand to the particle wave : p = (= hk ) λ h λ= p λ : 波長[m] de Broglie wave k : wave number h h= 2π 2)イオン注入器 加速部 EXCEED2300A : 5~600keV(3価にて600keV) B+:2.0mA、P+ :5.0mA、As+:3.2mA 半導体、液晶パネル製造。。。 3) 静電加速器(電子、イオン) a) コッククロフト・ワルトン加速装置 – <2MV – 大電流 Schematic of Cockcroft and Walton’s voltage multiplier multiplier. Opening and closing the switches S transfers charge from capacitor K3 through the capacitors X up to K1. K1 1930年pを200kV加速して原子核にぶつけるも 反応は起 らず。 反応は起こらず。 1932年Li+を800kV加速して、初の人工的な 原子核反応に成功。 現在使用されている ックク フト回路 現在使用されているコッククロフト回路 2C C VAC C V x2 C V x4 b) バン・デ・グラフ加速装置 •<5MV <5MV •均一エネルギー 絶縁ベルトに電荷をのせて帯電球に 電荷を集める方式 タ デ 型 =>x2のエネルギー タンデム型 ネ ギ 荷電交換 フォイル - - 1931年750kVの高電圧を発生 1931年750kVの高電圧を発生。 +、-間の加速電圧1.5MV。 - + 京都大学 原子核・ハドロン物理学研究室 加速電圧8MV 加速イオン種: 10Be、14C~36Cl、 59,63Ni、129I 加速器質量分析等 速器質 分析等 Accelerator Mass Spectrometry 京都大学 エネルギー理工学研究所エネルギー複合機構研究センター:DuET 1.7 MVタンデム型 タ デ 型 最大ビーム電流40 mA (5.1MeV Si3+) 1.0 MVシングルエンド型 複合ビーム材料照射 最大ビーム電流40 mA (1MeV He+) 1.5 ビームの収束 電子顕微鏡の構造でも見られるように、加速する(エネルギーを与える)だけ では細いビームは得られない。 電子銃、イオン源から出てくる粒子群が有限の発散角をもつ 空間電荷効果(特にエネルギーの低い所で顕著) ビームを収束させることが必要 => 現時点で使える力はローレンツ力のみ レンズ作用:中心から離れると中心に向かってより強い力を働かせる 静電レンズ=平板レンズ 磁極レンズ=4重極電磁石 (B=-kx) 2 更に高いエネルギーを得るためには。。。 2. 更に高いエネルギーを得るためには • 真空中での絶縁限界静電強度は数MV/m 絶 静 しかし高周波の場合は100MV/m以上も可能 – 高周波を利用した加速 線形加速器(ライナック)、シンクロトロン、サイクロトロン 2.1 リニアック(線形加速器) Wideröe(1928) Particles with a positive electric charge are drawn into the first cylindrical electrode by a negative potential; by the time they emerge from the tube the potential has switched to positive, which propels them away from the electrode with a second boost. Adding gaps and electrodes can extend the scheme to higher energies. Ion Souce RF 1928年K+イオン等を数百KeVまで 加速に成功 当時の高周波技術では10MHz程 度のRF周波数しか利用できず、質 量の軽いイオンでは長い加速空胴 が必要であった。 Vsin(2πt/T) 加速管の長さとエネルギー、質量の関係 RF 1 2 3 q価のイオンの1− 2間での エネルギーは 2 Mv2 = qeV 2 2qeV v2 = M 4 5 電極2の長さをl2とすると 出口で位相が逆転 T l2 M = = l2 2 v2 2qeV qeV ∴ l2 = T 2M qe(i − 1)V li = T 2M 2.2 サイクロトロン r r r F = qe( E + v × B) 静磁場のみの場合 F = qevB = m v2 ρ ∴ mv = qeBρ = p ρ : 曲率半径[m] Bρ : Magnetic Rigidity[Tm] 2πρ m 1周には 周 τ= = 2π v qeB Bが一定(静磁場)の場合、mが一定であればτは一定。 => 等時性(isochronism) qeB ω サイク ト サイクロトロン周波数 周波数:f = = = τ 2πm 2π 1 + 2πρ τ= v - より、加速によりvが変化(増加)するとρも増加しなければ、等時性は 保てない! どこまで使えるの?? qeB qeB qeB E0 f = = = 2πm 2πm0γ 2πm0 E0 + T 1 q eB E0 = 2π A m p E0 + T A : 質量数 1 q eB 932 A = [MHz] 2π A m p 932 A + T T << 932 Aの時 1 q eB q f [MHz] = = 15.3 B[T] = 15.3εB 2π A m p A ε : 電荷質量比(Charge − to − mass ratio) 更に高 ネルギ 更に高エネルギーへ Bを一定=>Bをエネルギーの増加(半径の増加+質量の増加)に伴い 強くしていくことで更に高いエネルギー(陽子で数百MeV)ま で加速可能に AVFサイクロトロン(Azimuthal Varying Field) 京都大学附属病院 陽子 重陽子 エネルギー(MeV) ネルギ (MeV) 18 10 ビーム電流値(μA) 0-70 0-50 PET核種製造 核種製造 PET診断に使用される代表的な放射性核種 核種 11C 13N 15O 18F 94mTc 124I 半減期 製造核反応 20.38分 分 14N(p, (p, α)) 11C 9.96分 16O(p, α)13N 2.04分 14N(d, n)15O 109 8分 18O(p, 109.8分 O(p n)18F 52.5分 94Mo(p, n)94mTc 4.18日 124Te(p, n)124I ターゲット N2 H2O N2 + O2 H218O MoO3 TeO2 生成核種の化学形 11CO 2 13NO 3 15O 2 18F94mTcO 4 124I- 短寿命(半減期が短い) 生体の主要構成元素の放射性核種 東北大学サイクロトロン・ラジオアイソトープセンター RI製造 質量分析 核反応測定 中性子測定 材料照射 PET診断 もっと高エネルギー化 エネルギー増加 => 電磁石の巨大化 磁場を発生させる電磁石を一体ではなく、円周に分割配置することで 磁楊の変化を大きくし、さら に強力な収束力をうみだす。(強収束) これよってイオンを一 層高いエネルギーまで加速できる。 リングサイクロトロン 理化学研究所 核物理 RI製造(材料、物質、医療) 生物照射 主電磁石 K-value 540 MeV Sector Magnets 4 sector Sector Angle 50 deg. Pole Gap 8 cm Max. Flux Density 1.67 Tesla Injection Radius 0.89 m on the average Extraction Radius 3.56 m on the average Total Weight 2,100 tons 加速システム RF output power 300 kW(CW) Dee angle 23.5 deg Freqeuncy Range 18 18-45 45 MHz Max Max. Dee Voltage 275 KV サイズ Diameter 12 12.6 6m Hight 6.0 m サイクロトロンのK-value サイクロトロンでは、様々な核種を加速するため、最大加速エネルギーが Εによって変わるので、性能を表すのに不便。 =>βρの最大値をK-valueと呼ぶ。よって最大加速エネルギーは >βρの最大値をK valueと呼ぶ。よって最大加速エネルギ は q2 T = K [MeV] A p=q qeBρ = E −E 2 2 0 c = T + 2TE0 2 1 Bρ = T 2 + 2TE0 cqe 1 ∴ Bρ [Tm T ]= T 2 + 2TE0 [GeV G V] 0.3q c 電子の場合は??? 静止質量が0.511 MeVと軽い。 比較的低加速によって光速度に到達。(相対論効果大) qeB f = 2πm のサイクロトロン周波数がGHzへ。 2.3 ベータトロン 円形磁石の磁場により電子を 定半径の円軌道に保ちながら、 円形磁石の磁場により電子を一定半径の円軌道に保ちながら、 誘導電場を用いて加速する。磁場の強さを調節することによって 電子を加速しながら一定の安定軌道を描かせることができ、 加速 ネ ギ を与 る きる。 30-40MeVの加速エネルギーを与えることができる。 工業用透過試験装置 医療機器 r N S 磁場増加 p = eBρ = eBr dφ 2πr dp − = dt e dt dφ 2πr dt = φ2 −φ1 = ∴∫ p = 2πr 2 B dt e 2.4 マイクロ波加速(リニアック) 2 4 1 定在波型 2.4.1 両端が閉じた導波管構造にマイクロ 両端が閉じた導波管構造に イク 波を導入すると、両端での反射波と 入射波との合成で管内には固有の 位置に電界の節ができる。 位置に電界の節ができる この場合、加速電界、減速電界が交 互に現れる。 加速粒子の速度と交代電界の位置 が適当な関係を持つ場合、粒子は常 に加速電界を受ける事が可能。 赤:定在波 黒(太):進行波 黒(細):反射波 V0 sin(ϖt ) ある位相(ω0)で同期された進行波に乗った電子は )で同期された進行波に乗 た電子は L移動する間にeLV0sin(ω0)の加速を受ける。 2.4.2 進行波型 マイクロ波を同軸導波管に導くと 空間波長は 1 = 1 + 1 λ2 λ2 g λ2 c λg : 管内波長 λc : 遮断波長 よってλg > λ 同軸管内のマイクロ波の 進行速度(位相速度)は 光速より早い!! 同軸導波管に構造を持たせる 事で、速度を調整。 東芝メデ カル株式会社 篠原氏 東芝メディカル株式会社 加速される粒子とマイク ロ波が同じ速さで移動 医療用リニアック シーメンス製リニアック MEVATRON M2/6740 電子線14MeV X線6MV X線照射用 原子炉研究所 最高電子エネルギー: 46MeV ビ ム電流 5A(短パルス) ビーム電流: 0.5A(長パルス) パルス繰り返し数: 400Hz 電子線型加速器(LINAC)は、2本の進行波型加速管を持つLバンドの電子線を加 速する装置である。熱陰極より得られた電子を加速管内に打ち込み、同時 に強力な マイクロ波を注入して電子を加速する。加速された電子をタンタル、タングステン等 の重金属ターゲットに当て、発生する制動輻射ガンマ線による(γ,n)反応により中性 ガ 子を発生さ せる。主要な付属装置として、飛行時間法中性子スペクトロメータ、鉛減 速中性子スペクトロメータ、液体窒素温度における放射線照射装置、コヒーレント放 射 光分光装置等がある。本加速器は、中性子反応断面積測定、放射線による材料 光分光装置等がある 本加速器は 中性子反応断面積測定 放射線による材料 損傷、陽電子発生、コヒーレント放射光による物理実験等に利用されている。 京都大学エネルギー理工学研究所 自由電子レーザー駆動用 電子リニアック S-band熱陰極型RF電子銃 S-band3m加速管 速管 最大加速エネルギー:40 MeV 最大加速電流 100 mA 最大加速電流:100 パルス長:5 μs 繰り返し:10 Hz 九州シンクロトロン光研究施設 蓄積リング入射用 最大加速エネルギー:250 MeV 最大加速電流:100 mA 長 μ μs パルス長:1 繰り返し:1 Hz 化学研究所 ビームエネルギー : 100 MeV ビーム電流 : 100 mA パルス幅 ルス幅 : 1 μsec 最大パルス繰り返し : 20 Hz 電子蓄積リング(KSR)への電子ビーム入射 100MeV 電子ビームを用いた物理、化学実験 電子ビームを用いた物理 化学実験 加速器研究(ビームの高輝度化、ビームモニタ開発) これまでの原理は、電子、イオンに関係なく応用可能。 電子:速度が一定(光速度)に達しやすい。 イオン:速度が常に変化する。 イオン加速の初段にのみ応用 高周波四重極加速管(RFQ) RFQは、加速ビームのエネルギーが低い領域において、ビーム加速、収束などの は、加速 の ネルギ が低 領域にお て、 加速、収束などの 面 で非常に有効な加速器である。空洞の内部にはベーンと呼ばれる電極が四枚配置 さ れており、TE210 型電磁場で励振される。これによる四重極電場が強収束の レンズと なりビームを収束する。ビーム加速電場はベーン先端部分に波上のうねりを つけるこ とにより発生し、2MeVまで入射ビームを加速することができる。 加速粒子 H+ Ion 入射エネルギー 50 keV 出力 ネ ギ 出力エネルギー 2 MeV 高周波周波数 433.00 MHz ベーン長 ベ ン長 2195 mm ベーン電圧 80 kV 入力高周波電力 540 kW 繰り返し 180 Hz 京都大学化学研究所 アルバレ型ドリフトチューブ加速管(DTL) アルバレ型ドリフトチュ ブ加速管(DTL) DTLは、RFQからの出力ビームを7MeVまで加速する。内部はTM010型の 電磁 場で励振され、内部に設置されたドリフトチューブと呼ばれる電極間に発生 する電場 で加速されていく ビーム収束はドリフトチューブ内に埋め込まれた で加速されていく。ビ ム収束はドリフトチュ ブ内に埋め込まれた 永久磁石型四重 極磁石によっておこなわれる。 加速粒子 H+ Ion 入射エネルギー 2 MeV 出力 ネ ギ 出力エネルギー 7 MeV 高周波周波数 433.00 MHz タンク長 1868 mm セル数 29 入力高周波電力 320 kW 繰り返し 180 Hz 京都大学化学研究所
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